•在装置高度上逐渐降低气体速度，使不同气动操作范围内的分散粒子系统得到处理

    •在设备的底部有足够高的气体速度，在一个扩展的接触的气体分布器被禁用时允许材料的处理

    •气体入口温度可能很高。粒子在射流区只停留很短的时间，从而实现高度的热效率和高蒸发率。同时由于喷射区以外的气体温度低得多温度敏感材料可以被温和地处理。

    稳定的流体动力操作范围的喷动床的知识，这比传统的流化床，对于操作设备是重要的。在最近的文献中，气动操作范围是在不同的描绘图表的帮助下完成的，例如DP =f(velocity)(Markovski andKaminski (1983), Olazar et al。 (1992)), Ho = f(velocity) (Olazar et al。 (1992)),velocity = f(diameter) (Čatipovićet al。 (1978)) or by Re-G-Ar-diagrams (Mitev (1979), Piskova (2002))。 气动操作范围的喷动床通常是以定量的方式通过测量气相分析的特点压力波动和快速傅里叶分析（FFT）对这些光谱。基于FFT分析的气动稳定运行范围将确定和一个无量纲的re-g-ar-图表类似描述对米提夫工作（1979）。

    这项工作的另一个方面是用商业软件FLUENT 6。2。对喷射过程的气动与商业行为建模调查的目的是预测的压力降的空隙连续欧拉/欧拉方法的装置以及固相运动。在这种方法中两流体相和颗粒相都被认为是完全互连续。通过CFD模拟得到的结果，例如固相速度矢量场，与采用粒子图像测速技术（PIV）提供的实验结果比较。论文网

一种新喷动床装置的开发

    喷动床装置调查的主要项目是气体分布器由两个可调整砍缸（MöRL等人。（2001）、Piskova（2002））。通过旋转气缸，进气速度可在操作过程中直接调节。这在经销商被不良的材料堵住时就构成了一个优点。死区和堵塞就能在不停止的情况下通过不同的进气口面积消除。流动气体被一个吸气的送风机从两个通过整个装置深度的狭缝吸入。通过狭缝之后，气体在中心轮廓交互上升。在中心轮廓的最高处，两边的气流混合，从装置底部形成一个射流。由于这一地区的高气体速度，过程气体被吸入上部延伸的处理室（图一中的实心箭头）的射流。因此，一个特别的被清晰定义的流动结构在横截面积上速度不等的设备中形成。在中心侧面的中心地带，一个或多个喷嘴可以集成补充涂料或造粒（分层）。这些喷嘴通常在床里向上喷射液体。过程室的颗粒被核心喷射器向上夹带。在上升过程室，夹带微粒被喷射到边缘再回到气体进入区。由于内轮廓的斜率，颗粒被输送到它们被夹带上升的气体射流的较低区。因此，相当匀称并且被很好定义的粒子运动得到循环。基于这种流动结构，不同区域的仪器截面面积可以被区分。有着比中间剖面高速的气体区域被称为“喷射区”。类似于那些在气动输送中遇到的流量结构，可以在该区域遇到。这个两个区域相邻的喷射区被称为“回流区”。通过专利可调气体流量调节（MöRL等人。（2001）处理气体的吞吐量及进入气体的方向可以选择性地被影响。因此，在“喷射区”的底部区域的流动条件，可以调节对于气体的速度和射流的宽度，以及暴露在颗粒上的力。特别是开发应用程序时，这种适应性是一个优势。与传统的圆锥形或圆锥圆柱喷动床的移动设备相比，棱柱设备的等比放大可以通过增加设备深度和长度实现，因为流体动力学的喷动床二维和三维情况类似。