虽然实际的粒子不一定是球形或均质,但是粒子在空间所处方位具有随机性,所以实际粒子的某些特性还是与球形粒子相似,因此将粒子假设为球形是可行的。一些文献[4]研究了非球形粒子对其弥散系辐射特性的影响,但由于实际粒子形状的复杂性,一般在应用中,常常假设粒子为球形。本文将系统简化为均质、光滑、无磁性的球形粒子处于非吸收介质中,受一列特定波长的单色平面波照射的模型。
本课题的研究步骤可简化为一下几点:
1)    查找光学材料手册等,调研多种粒子与环境介质的基本光学参数;
2)    确定研究的目标粒子及其介质环境,并完善所需参数;
3)    学习掌握Mie理论及其应用,了解散射相函数特性及变化规律,确定研究的变量参数;
4)    利用FORTRAN软件编程设计计算Mie理论散射相函数;
5)    带入数据并制作图表,分析规律;
6)    总结并撰写报告。
2  计算方法与理论
2.1  散射基本概念
当光束通过透明均匀介质时,从侧面是看不到光的轨迹的,而当光束通过浑浊的介质时,除了传播方向,还可以在侧面观察到光束,这种因光束通过弥散介质而偏离原来传播方向向四周扩散的现象,叫做光的散射[5]。所谓不均匀介质,指的是含有随机运动的分子、原子、烟雾、尘埃的气体介质,或混有小颗粒等的液体、晶体介质。
通常,散射分为两大类,分类依据是散射光波的矢量和频率是否变化:散射前后波矢变化频率不变的散射,包括瑞利散射、Mie散射和分子散射;散射前后波矢与频率均发生变化的散射,包括喇曼(Raman)散射、布里渊(Brillouin)散射等。
当光在浑浊介质中传播时,所产生的散射实际上是悬浮微粒的散射。其中,当悬浮微粒的线度远小于波长时,称为Rayleigh散射,当悬浮微粒的线度接近或大于波长时,称为Mie散射。而当光在纯净介质中传播时,也会产生光的散射,这可以是因为介质分子热运动而产生密度起伏、或是介质各向异性引起分子取向起伏、或是因溶液中浓度起伏引起介质光学性质的变化,这种散射称为分子散射。一般情况下,一束单色光通过介质并受到散射后,散射光的频率是不变的,但是,当入射光强度很大时,就能观察到很弱的附加分量旁带,即出现新频率分量的散射光,这样的典型的散射有喇曼散射。
瑞利散射的主要特点[5]有:
1)     散射光强度与入射光波波长的四次方成反比,即
 
式中, 为相应于与入射方向成θ角的散射光强度。
2)  散射光强度随散射角变化。自然光入射时,散射角θ处的散射光强 与 成正比。
3)  散射光是偏振光,且偏振度与观察方向有关。
瑞利散射可以解释很多自然现象,比如一个基本的问题,天空为什么呈现蓝色?这是由于大气层对太阳光的散射,大气散射中,短波长光占优势,所以在大气层内层,蓝色成分比红色多,天空呈现蓝色。
当散射粒子的线度接近或大于波长时,光的散射规律将和瑞利散射有很大不同。这种大粒子的散射目前研究尚不完善,米氏对球形导电离子(金属的胶体溶液)所引起的散射进行了比较全面的研究。目前对于这种相对较大的粒子的散射,称为Mie散射。
Mie散射的主要特点[5]有:
1)    散射光强与偏振特性随散射粒子的尺寸变化。
2)    散射光强随波长的变化规律是与波长λ的较低次幂成反比,即
 
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