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                                          (2.4.1)
    式中，c是光速。
    在通常情况下，我们将辐射贴片的长度取e/2；这里e是介质内的导波长，即为：
                                              （2.4.2）
    在这里还要想到边缘缩短效应带来的影响，在这种情况下辐射单元的实际长度L可以用下面的公式进行表示：
                                           （2.4.3）
    在上式中，等效辐射缝隙的长度为ΔL，其中有效介电常数为εe。他们分别用下式计算，即为：
                                           （2.4.4）
                                     （2.4.5）
    2.4.2  微带辐射贴片的辐射场
        在前文中我们提到了，我们能够把矩形微带天线近似当作一截长度L为/2的低阻抗微带传输线，而且传输线两端开路处的缝隙构成了它的辐射场。在此基础上我们可以得到长度w、宽为h、间距是L的二元缝隙天线阵可与该矩形微带天线等效。
        缝隙天线只有一个时，我们可以把它的方向性函数用下面的公式表示：
                          （2.4.6）
        在这种情况下，我们需要做的工作就是在单个缝隙天线的式中与二元阵阵因子相乘，然后我们就可以得到矩形微带天线的辐射场。根据（2.4.6）可以得到矩形微带天线的方向性函数可以用下面的公式进行表示：
               （2.4.7）
        E面(θ=90°)和H面（φ=90°）的方向图在工程设计中比较重要，因此E面的方向性函数由（2.4.7）可得如下：
                           （2.4.8）
    考虑到kh<<1,则式（2.4.8）可近似写为：
                                                （2.4.9）
    H面的方向性函数为：
                                          （2.4.10）
    2.4.3 输入导纳
        若该天线的微带线馈电方式为图2.2所示，我们能够将馈电点到辐射贴片边缘拐角处的距离设为z，在此基础上下面的公式可以表示微带天线的输入导纳：
                 （2.4.11）
    在上面的式子中，我们可以将天线看做是传输线时的特性导纳为Y0，其中的等效电纳为B，介质的相位常数为β，辐射电导为G，在此基础上还有：
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