（2）如果所有的散射体产生的影响在量级上是相似的，那么在这种情况下就要考虑每一个散射体。例如，假设目标的3个散射源为σ1=σ2=σ3=20m2。如果只将其中的一个（例如σ1）减小10dB，那么总的σ减小只有1。5dB；如果将其中的两个（例如σ2和σ3）各减小10dB，那么总的σ减小为4。4dB；如果将σ1、σ2和σ3同时减小10dB，那么总的σ就可以减小达到10dB。

2。2  电磁带隙结构基本理论

电磁带隙（EBG）结构是受到光子带隙（PBG）启发而衍生的。对于它的研究最早是在光学领域方面，美国学者Yablonovitch 和John在1987年，他们分别进行了光的传播行为与周期性的电介质的结构有什么关联的探讨的时候，两个人都提出了“光子晶体”这样的一个新的概念[18]。由于介质存在布拉格散射[19]，所以它将会在光子晶体中产生带隙，这也就是现在我们所说的光子带隙。如果我们将光子晶体的波段进行扩展，从其扩展到微波波段，那么这个时候它就将被称为电磁带隙。文献综述

电磁带隙结构是一种人工合成的拥有其独有的特性的一种表面[20]。当反射相位在±90°之间时，电磁带隙结构也经常被人们称为人工磁导体（AMC）[21]。这种磁导体的性质可以用来替代理想导电体接地平面。在一定的频带范围内，这种结构是能够影响和改变电磁波的传播的[22]。电磁带隙结构如果按照其周期性来划分，可以被分为三种：一维、二维和三维结构。如果按照组成的材质分类，也可以被分为三种：金属型、非金属型和金属非金属混合型结构。如果按照其带隙的产生机理可以被分为两种基本类型，分别是Bragg散射型和局部谐振型结构[23]。

美国学者D。 Sievenpiper在1999年就设计出了一种类似于蘑菇型的电磁带隙结构，这种结构将原本需要λ/4厚度的梳妆结构和λ/2晶格常数的晶体结构演变成了周期远小于波长的小周期结构和超薄层材料[24]。这种结构同时具备了两个比较优异的性质:

(1) 同相反射相位带隙的特性，即这种结构能够使入射到它的表面的平面电磁波具备同相反射相位性能，能够使金属表面所反射的相位相差180°(反射相位是指平面波在进行垂直照射时，在照射界面处的前向行波和后向行波之间所存在的相位差)。 

(2) 表面波带隙特性，也就是对于表面波来说，这种结构本身能够呈现出相对较高的表面阻抗，这种特性能够在一定的范围内阻挠电磁波在它里面的传送[25]。在后面的研究中，我们发现它还具有另外一种特有的性质——慢波效应。电磁带隙结构还拥有设计容易，结构精密以及奇特的电磁性能，较高的阻抗性能等优点[26]。电磁带隙结构正是因为具有其独特的性质，所以在国内和国外都受到了比较大的重视。对于电磁带隙结构的探索到目前为止已经取得了让人十分惊喜的成就[27]。 

应用电磁带隙结构来缩减雷达截面是一种新兴的技术。当然，雷达截面缩减一直是在军事方面火热的话题，目标只有不受雷达的探测和追踪才能提高自己的生存率。运用目标隐身技术是一种让目标结构的雷达截面积减小是行之有效的途径[28]，这样可以使对方的雷达的作用距离变小，使自己被发现的概率降低，就能够增加自己的存活率。所以，减少雷达散射面积对反雷达探测有很高的重要性。来*自-优=尔,论:文+网www.youerw.com

2。3  应用EBG结构减小雷达截面

反射系数的相位变化是电磁带隙结构的一种独特性能[29]，由于相位随频率变化，在理想的情况下，电磁带隙结构与一个较大的无损接地平面的反射系数幅度相比极小[30]。本文采用了两种电磁带隙结构，一种是方形贴片的电磁带隙结构，一种是圆形贴片的电磁带隙结构，选择他们是因为设计简单和易于制造。相较于其它棋盘式面板，应用这两种电磁带隙结构相互交替的设计可以增加雷达散射截面缩减的带宽。