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2005年，Kwang Yong Song等人利用 效应使100纳秒的光脉冲在光纤中延迟时间达到了30纳秒。2006年，朱兆明等人通过 效应改善了光纤中产生的慢光谱宽，将其值提高到了12.6吉赫兹，并将75皮秒的光信号延迟了47皮秒。2007~2008年，Schneider等人改进慢光系统， 利用30纳秒的光脉冲取得120纳秒的延迟时间。 2008年8月，曹迎春等人对于前人在基于中 的慢光效应实验中的缺点进行了基于光子晶体光纤（Photonic Crystal Fiber,PCF）中的 慢光缓存的研究。 2010年，赵军发等进行了对光子晶体光纤中的 慢光效应研究的实验。实验过程中选取70米长的高非线性光子晶体光纤用作光束传播媒介，泵浦功率为101毫瓦时，50纳秒长的信号光延迟时间达到了30纳秒，并且 增益值为33分贝。32266
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伴随着高功率激光器的产生，人们陆续了发现许多基于激光和物质相互作用的受激过程。这些受激过程包括受激拉曼散射（Stimulated Raman Scattering, SRS）、受激布里渊散射（Stimulated Brillouin Scattering, ）和受激瑞利散射（Stimulated Rayleigh Scattering, SRLA）等。这些受激散射过程都展现出了不同于一般散射的受激特性，比如良好的方向性，较高的散射光强。受激光散射这些独特的性质使其在光束整形、高转换效率的斯托克斯受激拉曼散射输出、相位共轭等方面得到广泛应用。受激散射具有以下几条明显特征：论文网
（1）高的散射光强：一系列实验结果都能说明，SRS和SBS过程的散射光强能够达到甚至超过入射光强的量级。如果传播介质的长度和入射泵浦光强的大小适中时，可以使散射过程的能量转换效率非常高。
（2）良好的方向性：不同于一般自发散射过程中散射光的方向杂乱无章，受激散射光具有入射激光一样的良好方向性，甚至达到衍射极限。
（3）高阶散射：受激散射中有Stokes光谱和anti-Stokes光谱，它们的频率与入射泵浦光的频率差恰好等于介质的激发频率。当增大入射光强度或增大介质长度，可以得到高阶Stokes散射光和高阶anti-Stokes散射光输出。
（4）相位共轭：受激散射产生的光场的波振面与入射光场的波振面具有一定的关系，主要体现在它们的波振面是共轭的，这一特征使得受激散射在畸变补偿等相关技术中很有应用潜力[3]。