早期国外就已经对炸药燃烧转爆轰的现象进行了相关研究，经过了几十年的探索，已经获得了一定的成果[1][2][3][4][5]。我国学者对燃烧转爆轰的研究比国外学者晚了将近半年世纪，但也取得了一些可喜的成果[6][7][8][9][10]。七十年代以来, 国内外学者在这方面做过不少工作, 如Butler用Lax-Wandroff格式, Hoffman、周彦煌、杨涛等用MacCormack格式都对DDT现象进行了数值模拟。由于在转为爆轰时药床存在相当强的激波, 这些学者在处理这种强间断时, 加人了很强的人工粘性和滤波。事实上, 在高密实火药床中主要是气相存在相当强的间断, 而固相相对较弱。自从Harten八十年代初提出能处理强间断的TVD格式以来, 它一直被广泛接受。59840

Bemecker．R．R和Sandusky．H．W总结提出了DDT过程由7个阶段构成（见表1.1）。

阶段1 阶段2 阶段3 阶段4 阶段5 阶段6 阶段7

点火前（点火具开始燃烧产生火焰） 点火/传导燃烧 对流燃烧 压缩（热点）燃烧 冲击波形成 冲击波作用下的压缩燃烧 爆轰形成

表1.1 燃烧转爆轰阶段表

但是并不是所有的燃烧转爆轰过程都有着明显的这7个阶段的区分，随着实验用的炸药的类型、炸药的装药密度、实验约束强弱的不同和点火强弱等影响以及DDT实验的条件不尽相同，其中的有些阶段或许会占据主导地位，而对于另外的一些阶段将可能显得不明显。

根据现阶段学者们研究所提出燃烧转爆轰的机理，我们可以将DDT机理归纳为两类[11]：

（1）炸药点燃后的气体产物向点火具附近的未燃药床渗透，产生一系列压缩波，压缩波的产生加速了炸药的燃烧反应速度，反过来，炸药的加速燃烧使压力累积加剧，为此形成了更强的压缩波，压力的累积使得压缩波发展为强冲击波，冲击波达到临界强度后诱发爆轰论文网。

（2）炸药点燃后，在点火具附近能量释放缓慢，压力随时间呈线性增长，在点火区下游、离爆轰点很近的地方(大约在诱导爆轰长度3/4处)，能量突然释放，压力急剧上升，就像局部产生了“热爆炸”，它引起的压缩波在药床内向前后传播，向前传播的压缩波使压力累积导致爆轰。绝大部分炸药的DDT现象可用机理一来解释。

现阶段在使用机理一来解释炸药的燃烧转爆轰的现象时，学术界一直在争议讨论期间冲击波的形成方式以及相对位置。Macek．A等人在对注装炸药的燃烧转爆轰的研究过程中得出在燃烧波阵面前形成冲击波的结论。我国学者王平在对凝聚相炸药的燃烧转爆轰现象做研究时发现冲击波形成的位置是在燃烧波阵面前不远的地方，冲击波形成的重要条件是点火区内存在的高压。Bemecker．R．R和Price．D以RDX／WAX(91/9)为对象，研究了粒状炸药的DDT过程，他们认为冲击波形成于燃烧波阵面上。杨涛等人研究了发射药在强约束条件下的DDT特性，得出压缩波形成于火焰波阵面后的已燃区，它将不断加速与加强，最后赶上火焰峰，形成强冲击波，并由冲击波诱导爆轰的结论。Samirant．M对RDX/WAX(95/5)进行了研究，他认为，冲击波形成于燃烧波阵面后。

对于机理二，苏联学者Korotkov．A．I等人在Griffiths．N实验的基础上以PETN作为研究对象，对DDT过程作了更深入的研究。认为轰前的冲击过程是由加速的对流燃烧引起炸药的局部“热爆炸”而产生。对于高密度PETN，在燃烧波阵面后发生了爆炸，从而产生一个冲击波，该冲击波超越燃烧波入未燃炸药，进而发展为完全爆轰。Price．D等人对双基高能推进剂(VLU)的DDT机理作了研究，发现在强约束条件下激发爆轰的压力突变区距爆轰发生点很近，压力的突变在很短的时间内便诱发了爆轰。认为压力的快速累积由药床的局部热爆炸引起，并非对流燃烧的结果。