4 扰动分析
4。1 格兰•泰勒棱镜扰动因子分析
所用的实验装置如下图:
图 4。1 透射光强测量实验装置图
实验装置由一个单色激光器提供光源(650nm)。在激光通过第一个起偏镜时,光变成了 偏振光。第二个棱镜是格兰•泰勒棱镜,通过一个步进电机可以调整角度。偏振光在通过格兰
•泰勒棱镜后透射光被后方的探测器接收。探测器与电脑相连,电脑里的光强分析软件可以把 透射光强做成直观的曲线方便观察分析。
实验先对格兰•泰勒棱镜和进行了测量,得到了如下的图像:来;自]优Y尔E论L文W网www.youerw.com +QQ752018766-
图 4。2 格兰•泰勒棱镜的透射光强实验曲线
其中Φ是两棱镜的光轴夹角。由图 4。2 发现,在波峰的地方,透射光强发生了明显的不
本科毕业设计说明书 第 9 页
规则的扰动,而在其他地方,扰动要弱得多。接下来分析扰动出现的原因。
图 4。3 格兰•泰勒棱镜
如图 4。3 所示,当 e光通过空气隙时,一部分光 e11 直接通过空气隙,还有一部分则会被 空气隙后界面 3 反射。再经过空气隙前界面 2 反射,然后从空气隙后界面 3 进入棱镜后半部 分,成为 e12 。两光发生干涉,格兰•泰勒棱镜透射光强分别可表示为:
式中θ为 e光在空气隙界面上的入射角(光正射进入晶体时,θ与晶体结构角相等);α 为折射角,可根据折射定律由θ算出; 是入射光波长;h是空气隙厚度。将等号右端的关 于θ的部分用ƒ(θ)表示,将其称为扰动因子。ƒ(θ)为震荡函数,振幅和频率都随入射角 θ的增大而增大。
空气隙胶合棱镜透射光强分析(4):http://www.youerw.com/wuli/lunwen_94690.html