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空气隙胶合棱镜透射光强分析(4)

时间:2022-05-31 22:01来源:毕业论文
4 扰动分析 4。1 格兰泰勒棱镜扰动因子分析 所用的实验装置如下图: 图 4。1 透射光强测量实验装置图 实验装置由一个单色激光器提供光源(650nm)。在激

4 扰动分析

4。1 格兰•泰勒棱镜扰动因子分析

所用的实验装置如下图:

图 4。1 透射光强测量实验装置图

实验装置由一个单色激光器提供光源(650nm)。在激光通过第一个起偏镜时,光变成了 偏振光。第二个棱镜是格兰•泰勒棱镜,通过一个步进电机可以调整角度。偏振光在通过格兰

•泰勒棱镜后透射光被后方的探测器接收。探测器与电脑相连,电脑里的光强分析软件可以把 透射光强做成直观的曲线方便观察分析。

实验先对格兰•泰勒棱镜和进行了测量,得到了如下的图像:来;自]优Y尔E论L文W网www.youerw.com +QQ752018766-

图 4。2 格兰•泰勒棱镜的透射光强实验曲线

其中Φ是两棱镜的光轴夹角。由图 4。2 发现,在波峰的地方,透射光强发生了明显的不

本科毕业设计说明书 第 9 页

规则的扰动,而在其他地方,扰动要弱得多。接下来分析扰动出现的原因。

图 4。3 格兰•泰勒棱镜

如图 4。3 所示,当 e光通过空气隙时,一部分光 e11 直接通过空气隙,还有一部分则会被 空气隙后界面 3 反射。再经过空气隙前界面 2 反射,然后从空气隙后界面 3 进入棱镜后半部 分,成为 e12 。两光发生干涉,格兰•泰勒棱镜透射光强分别可表示为:

式中θ为 e光在空气隙界面上的入射角(光正射进入晶体时,θ与晶体结构角相等);α 为折射角,可根据折射定律由θ算出; 是入射光波长;h是空气隙厚度。将等号右端的关 于θ的部分用ƒ(θ)表示,将其称为扰动因子。ƒ(θ)为震荡函数,振幅和频率都随入射角 θ的增大而增大。

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