Wang等人[24]通过实验测得了遮光剂的较精确的复折射率，遮光剂的透射率τ可以通过傅里叶红外光谱实验测量，在实验中，特定尺寸和质量分数的遮光剂粒子溴化钾颗粒均匀混合，将混合物在干燥炉中干燥，然后在加压机中施加50~100Mpa的压力，形成一个薄圆盘（样品1），再用纯溴化钾按同样方法制作一个半径与厚度相同的圆盘（样品2），将两个圆盘置于傅里叶红外光谱仪中，分别测量其透光率。因为样品1中遮光剂的体积分数很低，遮光剂的透光率可由样品2得到的结果减去样品1的结果得到。通过Beer定律，透光率与消光率满足一下等式：

λ ： 波长e* ： 遮光剂的消光系数

ρ ： 样品1的密度

h ： 样品的厚度

τ和e*根据遮光剂种类、体积分数和尺寸的不同取值不同，不是常量。但是Zeng等人的研究表明，对于均质的吸收介质，例如遮光剂气凝胶复合材料中的遮光剂粒子群，消光系数的虚部可由e*根据下面式子导出[21]：(2。2。3)文献综述

ρopa　：　遮光剂的密度

将以上两个式子联立可得：(2。2。4)

复折射率的实部与虚部满足K—K关系[25]：(2。2。5)

要得到遮光剂整体的辐射传热特性，首先应得出单个粒子的辐射传热特性，即粒子的散射系数、吸收系数、消光系数以及散射相函数。计算单个粒子的辐射传热特性要应用Mie散射理论[19]，Mie散射理论是研究金属微粒的散射而建立的，是胶体和大分子研究的关键理论方法，Mie散射理论的物理基础是电磁波和构成物质的电荷的相互作用，一个颗粒可看作多级子群，当受到入射波的激发时，这些多级子会向外发射电磁波，这些发射出去的电磁波在远场区域叠加为散射波。这些电磁波的振幅是缓慢收敛的级数，它们的各项平方之和，即为某方向的散射光强。

图2。2。1 球形粒子上光的散射分布[19]

对于球形粒子，平行方向极化光强IHH，垂直方向为IVV，满足以下公式：

S1(θ)与S2(θ)是与两个散射角相关的函数，定义为：

其中公式(2。2。8)，(2。2。9)中的an，bn为Mie系数，可通过贝塞尔函数第二类汉克尔函数导出，πn、τn是两个仅与散射角相关的函数，消光系数Qext与Mie系数的关系为： (2。2。12)

Mie系数an，bn和与散射角有关的函数πn，τn的具体计算见第三章。来,自.优;尔:论[文|网www.youerw.com +QQ752018766-

2。3  纤维、气凝胶复合材料的辐射热导率

在纤维媒质中，纤维有很多不同的分布格局。分布格局会影响纤维媒质的内部导热和其参与的热辐射。空间随机分布和平面随机分布是纤维材料的两种常见的分布方式。它们各自的有效热导率可根据Hamilton模型(2。3。1)和Series模型(2。3。2)计算。

n ： 尺寸因子，对于无限长圆柱，取值为6

α=kf/kae ： 纤维与气凝胶热导率之比

φf ： 纤维的体积分数

纤维按特定方向分布，此时其消光系数可按下式计算：

(2。3。3)

单根纤维的消光系数同样可用Mie理论计算。无限长圆柱上光的散射分布见图2。3。1，无限长圆柱的Mie系数an1，an2，bn1，bn2的计算见第三章。