现有双极化天线大都为微带天线或者波导缝隙天线。微带天线具有低剖面、体积小、易于集成等特点。但是随着天线使用频率提高，微带天线的介质损耗会变得越来越大，导致天线的辐射效率和增益降低[23]。而波导缝隙天线较微带天线的损耗低，具有更高的辐射效率和增益,并且能较方便地改善天线的副瓣电平，因此本文集中于研究X波段波导缝隙天线。80300

    早在二十世纪四十年代，国外的一些学者就已经对波导缝隙天线进行了早期研究[1]。W。H。Watson 于1945年对波导缝隙天线进行了实验研究[2]。。A。F。Stevenson 于1948年建立了等效传输线模型，分析了缝隙归一化电导，取得了研究上的开创性进展[3]。但是，Stevenson的研究建立在较理想的条件上，与实际情况有差异。随后，A。A。Oliner采用变分法对缝隙进行了分析，在考虑波导壁厚的影响下计算出了波导宽边纵缝的电纳[4]。上世纪 七十年代到九十年代，波导缝隙天线理论取得飞速发展，众多学者不断提出一些经典理论，并在随后的研究中对这些理论进一步完善[5]。在之后的研究中，数值计算法被广泛使用来分析电磁场问题。1973年，T。Vu。Kuac 和 C。T。Carson使用了矩量法计算分析波导宽边纵缝和横缝，对计算电磁学的发展产生了深刻的影响[6]。其后B。J。Maxum 和 S。R。Rengarajan 对复合缝隙的辐射特性进行了研究。R。S。Elliott 对平面缝隙天线设计理论进行了较为系统的总结，在不考虑波导缝隙间耦合和壁厚的影响的前提下，提出了缝隙天线设计理论的三个经典方程[7-9]。近年来，国内外众多学者也从未中断对波导裂缝阵列天线的研究，在改善天线性能和扩展天线功能，新材料的应用等方面进行了许多研究。挤入二十一世纪之后，由于HFSS、CST等仿真软件的出现以及计算机性能的不断提高，对天线的仿真计算变得更加准准确，因此波导缝隙天线阵列的研究也出现了仿真方法。论文网

随后，在天线双极化性能研究方面，双极化波导缝隙天线的研究逐步发展起来，最早采用矩形波导窄边斜缝+宽边纵缝的两种缝隙来实现双极化。然而这两种缝隙形式的交叉极化特性都不太理想。尤其是窄边斜斜缝会引入与主极化正交的分量，交叉极化特性较差。若是将窄边斜缝改为窄边非斜缝，则缝隙辐射的就只有主极化电磁波，而不包含其正交分量。但是，非倾斜缝隙不能切割管壁电流，不能向空间辐射电磁波，所以就需要在波导内附加别的结构，改变波导中的电磁场分布和窄边管壁电流分布，产生向外的有效辐射。附加的结构可以是介质片或者是金属膜片，这种天线有比较好的交叉极化性能[21]。

2005年东京工业大学Jiro Hirokawa在文献[10]中提出了一种双极化平面天线，两个开有两种正交的45°线极化缝隙的波导阵列交叉指型地共享一个单层基本上的孔缝，但是这种天线为了避免栅瓣的出现牺牲了天线效率。2009年电子科技大学胡皓全教授提出使用+45°和-45°线极化天线线阵交错的组成而为天线阵列实现双极化天线[19]，这种天线使用脊波导，采用后馈展宽带宽，如果和圆极化器相连可以方便地实现圆极化。此外，在单脊波导双极化缝隙方面，电子科技集团 38 所的汪伟博士提出了一种交叉极化性能较高的水平极化缝隙，利用单脊波导脊边电流分布与矩形波导窄边电流分布类似的特点，在单脊波导脊边开 V 字型双斜缝的形式来实现这种新型的水平极化缝隙，利用两条斜缝垂直极化分量相位相反相抵消来降低交叉极化[15]、[22]。14 年 Hirokawa 又提出了一种全并馈形式的双极化波导缝隙阵列天线，采用“十”字型缝隙单元实现辐射两种线极化，并且各缝隙单元间为并联馈电，有效提高了双极化波导缝隙天线的驻波带宽和增益带宽[11]、[22]。  双极化天线阵列设计研究现状:http://www.youerw.com/yanjiu/lunwen_93383.html