这两种流动形式起初都是沿着一个椭圆形滑动线在连续的剪切作用下发生的，整个卸料过程实际上是料拱不断形成和塌落的扩散过程，如何能够使这一过程连续进行而不中途停止，是保证仓内物料由卸料口顺畅排出而不发生结拱堵仓现象的关键[3]。
1．4 料仓中粉体的流动特征
料仓中的粉体由于粉体压力和颗粒间的附着、凝聚力等的作用，往往造成卸料口的结拱堵塞现象，使粉体处理过程中过程的连续化和自动化出现故障。20世纪60年代， Jenike以粉体力学为基础，对粉体在料仓中的流动进行了理论研究，并提出了整体流料仓的定量设计方法[4-5]。
1.4.1  摩尔圆
选用二元应力系分析粉体层中某一点的应力状态，如图3.1所示，在粉体层中取坐标轴X，Y，并设有一小直角三角形包围着这一点，该三角形的厚度为单位长度，两直角边与钭边上的应力平衡。
 
图1.2 包含粉体层中某一点的直角三角形上的应力平衡

图1.2（b）表示该直角三角形的受力状态，垂直应力X、、Y的注脚X，Y表示力的方向为X轴向、Y轴向。剪应力XY，YX注脚的前一个字母表示受力面的垂直方向，后一个字母表示剪应力方向。，X，Y分别垂直于受力面，朝三角形内侧的取下值，即为压缩应力。
设钭边长度为l，压应力和X轴的夹角为，力的平衡如下（式中消l）：
X方向 ：     X.cos＋YX.sin= .cos＋.sin                  （1.4.1）
Y方向 ：     Y.sin＋XY.cos= .sin＋.cos                  （1.4.2）
由上两式分别消去 和，则得：
= X.cos2＋ Y.sin2＋（YX＋XY）.sin.cos         
= （X＋ Y）＋ （X－ Y）.cos2＋ （YX＋ XY）.sin2     （1.4.3）
= （X－ Y）.sin2＋ （YX－ XY）－ （YX＋ XY） .cos2     （1.4.4）
其次，对图1.2（b）所表示的角取力矩，整理后可得下式：
=Y.sin2＋X.cos2＋ 2XY .sin.cos
= （X＋ Y）＋ （X－Y）.cos2＋XY .sin2                   (1.4.5)
根据（1.3.3）与式(1.3.5)相等，则下面的关系成立：
                    YX=XY                                                   (1.4.6)                                                             
因此，式（1.3.3）和式（1.3.4）可写成如下形式：
= （X＋Y）＋ （X－Y）.cos2＋XY .sin2                   (1.4.7)          
= （X－Y）.sin2－XY.cos2                                 (1.4.8)             仓内颗粒流动试验研究+文献综述(3):http://www.youerw.com/wuli/lunwen_2939.html