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可调的双模光力诱导透明现象(3)

时间:2021-11-10 21:37来源:毕业论文
其中第一项为频率为 的单模光场,其湮灭(产生)算符为c( )。第二项为纳米振子的自由能量,纳米振子频率为 ,有效质量m,位置算符q及动量算符p。

           

其中第一项为频率为 的单模光场,其湮灭(产生)算符为c( )。第二项为纳米振子的自由能量,纳米振子频率为 ,有效质量m,位置算符q及动量算符p。公式(2。1)的最后两项表示腔场与输入光场的相互作用。强的控制光(弱的探测光)频率为 ,其振幅为 ,其中 为控制光(探测光)的功率,来*自-优=尔,论:文+网www.youerw.com

 为腔衰减率。

在控制光频率 的旋转坐标下,系统哈密顿可以重新表示为:

                                 

其中 为泵浦场与腔场的失谐,  为探测场与控制场的失谐。考虑到光腔中光子数丢失及环境中的布朗噪声,系统公式(2。2)的动力演化可以用如下非线性郎之万方程描述,

                                   

其中 为纳米机械振子(NR)衰减率。

图2。1  光力诱导透明系统示意图:(A)一个高品质的法布里波罗腔包含一个固定的镜子和一个移动的镜子(纳米机械振子);光学腔被两个光场(控制场和探测场)驱动;

(B)控制场与探测场的频率失谐;(C)光力腔系统的能级结构示意图;(D)探测场的理论透射光谱。此图摘自Science,330,1520(2010)。

图2。2  光力诱导透明系统实验装置图。此图摘自Science,330,1520(2010)。

2。2 平均值方程及稳态解

由于纳米机械振子的量子布朗噪声为 并且其平均值为零。 为真空输入噪声算符,其平均值也为零。在平均场近似下, ,其平均值可以用如下方程表示

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