渥拉斯顿棱镜透射光强扰动分析+文献综述(6)
用于表示透射光强的比例。
如下图12所示是固定切割角S=37.34°（这是渥拉斯顿棱镜较为常用的切割角），透射光强I与入射光强比值随旋转角φ的情况。其中为了模拟实验中 随电机转动所作的随机扰动，用振幅为0.01的随机数发生器产生小的角度扰动加载到恒定的S上。从图中我们看出，在切割角 渥拉斯顿棱镜中，e1→o2光透射光强受扰动的影响很小。
图12 渥拉斯顿棱镜e1→o2光
透射光强度与入射光强度比随选转角的变化
2.4 渥拉斯顿棱镜中的o1→e2光
图13是渥拉斯顿棱镜中的o1→e2光的光路图，o1→e2光的振动方向垂直于入射面。
图13 渥拉斯顿棱镜中的o1→e2光的光路图
根据菲涅尔公式，可得到
面2反射率：
面3反射率：
根据折射反射定律可得：
根据图13中的角间关系可以得到：
其中 是由于马达的不规则扰动在面1上造成的入射角， 是 在第一块棱镜中对应的折射角， 是面2上的入射角， 是光束在加拿大树胶间隙的折射角， 是光束在面3上的折射角， 是面4上的入射角， 是偏振光在渥拉斯顿棱镜中的出射角。
面4上的透射率可以表示为：
图14 渥拉斯顿棱镜o1→e2光 随 的变化
再考虑进间隙的多光束干涉效应，渥拉斯顿棱镜的o1→e2扰动因子可以表示为：
用Matlab画出o1→e2光 随 的变化，结果见上图14。
可以看出在渥拉斯顿棱镜中，o1→e2光的情况与e1→o2光不同。
最终穿过棱镜的透射光强可以表示为：
图15为相应的matlab绘图：
图15 渥拉斯顿棱镜o1-e2
透射光强与入射光强比I/Io
结 论
（1）本论文中确定了渥拉斯顿棱镜中间隙层的厚度h和光学胶的折射率n，通过推导发现透射光强的扰动因子 与切割角S有关，同时马达的不规则扰动会引起入射角的抖动，从而也对扰动因子有一定影响。
（2）自然光入射到渥拉斯顿棱镜后被分为两束——o光和e光，两束光的扰动因子并不相同。经过matlab模拟比较发现，e1→o2光的透射光强受扰动因子的影响较小，而o1→e2光的透射光强受扰动因子影响较大，尤其当入射角 增大时，透射光强明显减小。
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