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1989年，Viskanta和Menguc对目前已有的分散介质中的辐射传输在连续理论和离散理论下的分析研究成果进行了广泛的回顾总结，通过求解逆辐射的方法得到了均质与非均质介质的光谱辐射特性和总辐射特性[3]。27224
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1993年，J. Kuhn和S.Korder提出了一种通过测定松散粉末层定向半球透射率和反射率来定量分析二氧化钛粉末的红外辐射特性的方法[4]。在以往使用的压片法和糊状法中，由于掺入了碱金属卤化物、石蜡油等物质，会对粉末的散射现象产生影响。因此他们使用了一种新的粉末样品制备方法，即将粉末直接平铺在支撑层上，而支撑层则选用在所研究的红外波段范围内对红外高透的材料，如PE膜、KBr窗片等。通过外部光学系统改变测量光路，傅里叶变换红外光谱仪可以测量水平放置的样品。为了进行数据评价，在边界条件适用于作为支撑层的PE膜或KBr窗片的情况下，使用三热流近似理论[5]求解辐射传输方程。在进行误差分析时，通过与使用库贝尔卡-蒙克[6]与舒斯特[7]的双热流理论求解方程得到的结果相比，得出了三热流近似理论能得到更接近精确解结果的结论。
1998年，Baillis-Doermann 和Sacadura在对前期不同种材料的辐射特性测量方法和计算模型进行回顾的同时，将更多的注意力放在上世纪90年代以来取得的进展[8]。论文网
2001年，R. Lopes和L. M. Moura等人在对填充床的定向发射光谱[9]进行测量研究时，先基于DOM相关的控制体积辐射模型对等温填充球系统光谱定向发射率进行了预测。该模型不同于反射模型，并且计算辐射传输方程的边界条件也不同。在此之前，Brewster and Tien曾利用一个双热流模型计算球体填充床的半球透射率，并由非相干散射理论推导得到其辐射特性。Yang等人用蒙特卡洛法模拟的能量束穿过填充床的空隙，发现辐射特性对球体的填充结构，尺寸和构成等有很强的依赖性。
2002年，D. Baillis, J. F. Sacadura在测量填充床的发射率时，着重研究了介质的温度梯度对测量结果的影响[10]。实验中，用辐射计海曼KT4S 收集同温度同立体角下样品和黑体在相同光谱范围内发射的热通量并作对比分析。为了最大限度的减少温度梯度对测量的影响，样品的两边用一束高功率激光（4kw CO2，10.6μm）同时加热，而高功率光束可以用溅射（ ）的办法一分为二。
2010年，A. Kaemmerlen， F. Asllanaj等人进行了一个关于木材刨花的创新型实验[11]。用作建筑保温材料的木材刨花的研究成果对提高建筑的制冷和采暖效率来说意义重大。木纤文板是一种非灰介质。刨花的辐射特性（反射率，光学厚度和相位函数系数）在实验测量其红外反射率和透射率完成的基础上使用反演法确定。在木丝材料测量实验上，一文瞬态辐射传热和传导传热进行了耦合。最后的计算结果表明，一个纯粹的导热模型给出了与相同边界条件下辐射和传导耦合模型得到的相同的通量。
2012年，A.Celzard，G. Tondi 等人对由单宁制成的轻质、硬质泡沫塑料的辐射特性进行了测量[12]。对这种来自可再生资源的多孔固体在碳化前和碳化后分别作了研究，碳化后的泡沫塑料变成了玻璃状碳泡沫。从红外线波长1.5～12μm范围内测定的透射率和反射率中，可推导出光学厚度、反照率、散射和吸收系数和吸收率等辐射特性参数。碳泡沫材料的发射率对温度依赖性可通过测量和计算黑体辐射率求得。有机泡沫和碳泡沫都是热的不良导体，其辐射特性随孔隙率的减小而升高。碳泡沫材料的辐射率是从测量得的所有传导率和计算传热系数的一个简单的分析模型推导得到的。
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