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    图2.5  静止两相正交坐标系和旋转正交坐标系中的磁动势矢量
    αβ坐标系和dq坐标系的磁动势矢量如图2.5所示,绕组每相有效匝数均为N_2,两相交流电流i_α,i_β和两个直流电流i_d,i_q产生同样以角速度ω_1旋转的合成磁动势F_s。
    由图2.5可得到以下等式:
    i_d=i_α  cos⁡φ+i_β  sin⁡φ
    i_q=〖-i〗_α  sin⁡φ+i_β  cos⁡φ                    (2-16)
    写成矩阵形式,得:
    [(i_d@i_q )]=[(cos⁡φ&sin⁡φ@-sin⁡φ&cos⁡φ )][(i_α@i_β )]                     (2-17)
    因此,两相静止坐标系到两相旋转坐标系的变换矩阵为:
    C_(2s/2r)=[(cos⁡φ&sin⁡φ@〖-sin〗⁡φ&cos⁡φ )]                      (2-18)
    同样可得两相旋转坐标系到两相静止坐标系的变换矩阵为:
    C_(2r/2s)=[(cos⁡φ&〖-sin〗⁡φ@sin⁡φ&cos⁡φ )]                           (2-19)
    电压和磁链的旋转变换阵与电流旋转变换阵相同。
    2.3 异步电机在不同坐标系下的数学模型
    异步电机原始数学模型相当复杂,通过坐标变换可以简化数学模型,建立在不同坐标系下异步电机的数学模型,便于分析计算。下面给出了通过坐标变换,得到的异步电机在静止两相坐标系和旋转坐标系下的数学模型。
    2.3.1 异步电机在静止两相坐标系下的数学模型
    第二节介绍了异步电机的动态数学模型,为了进行矢量分析,下面通过坐标变换把它转化成两相静止坐标系下的模型。
    异步电动机定子绕组是静止的,只需要进行3/2变换。而转子绕组是旋转的,因此需要通过3/2变换和2R/2S变换,才能变换到静止两相坐标系上。
        定子绕组和转子绕组的3/2变换
     对定子和转子三相绕组进行3/2变换。变换后定子αβ坐标是静止的,而转子α’β’坐标是以角速度ω逆时针旋转的。数学模型如下:
    电压方程为:
    [(u_sα@u_sβ@u_rα@u_rβ )]=[(R_s&0&0&0@0&R_s&0&0@0&0&R_r&0@0&0&0&R_r )][(i_sα@i_sβ@i_rα@i_rβ )]+d/dt [(ψ_sα@ψ_sβ@ψ_rα@ψ_rβ )]             (2-20)
    磁链方程为:
       [(ψ_sα@ψ_sβ@ψ_rα@ψ_rβ )]=[(L_s&0&L_m  cos⁡θ&〖-L〗_m  sin⁡θ@0&L_s&L_m  sin⁡θ&L_m  cos⁡θ@L_m  cos⁡θ&L_m  sin⁡θ&L_r&0@〖-L〗_m  sin⁡θ&L_m  cos⁡θ&0&L_r )][(i_sα@i_sβ@i_rα@i_rβ )]     (2-21)
    转矩方程为:
    T_e=-n_p L_m [(i_sα i_ra+i_sβ i_rβ )  sin⁡θ+(i_sα i_rβ-i_sβ i_rα )  cos⁡θ ]   (2-22)
    式中, L_m=3/2 L_ms表示定子与转子同轴等效绕组间的互感;
    L_s=3/2 L_ms+L_ls=L_m+L_ls表示定子等效两相绕组的自感;
    L_r=3/2 L_ms+L_lr=L_m+L_lr表示转子等效两相绕组的自感。
         转子旋转坐标变换及静止αβ坐标系中的数学模型
    对转子坐标系α’β’作2R/2S旋转变换,即将α’β’坐标系顺时针旋转θ角,使其与αβ坐标系重合,且保持静止。
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