以格兰•泰勒棱镜为例。

格兰•泰勒棱镜一般由冰洲石制成。如图 2。1，将定好光轴的冰洲石制成立方体，光轴垂 直于两平行面。再将冰晶石按一定的角度切开，两切面间形成空气隙。

图 2。1 格兰•泰勒棱镜结构

当光从左侧垂直入射进入棱镜，光被分为 o光和 e光。两光的方向一致而速度不同。以 He—Ne激光 6328Å为例，易得 no =1。65566， ne =1。48518。由此可计算出 o光和 e光的全反射

临界角：io临界 =37°9'ie临界 =42°19'

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图 2。2 光路图

如图 2。2，两光线的全反射角相差约 5°，选取适合的切割角度α，就可使 o光在空气隙 完全反射，而 e光不满足全反射条件部分投射而过。如此就能得到纯净的偏振光。

2。2 格兰型棱镜主要分类

格兰棱镜有很多种，主要代表有格兰•泰勒棱镜；格兰•付科棱镜；格兰•汤普逊棱镜；李 普奇棱镜；OE 双输出棱镜；45°分束格兰•汤普逊棱镜；90°双输出棱镜；马普•赫斯棱镜等。

图 2。3（a） 格兰•付科棱镜; (b) 利普奇棱镜；

（c） 格兰•汤普逊棱镜

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格兰•泰勒棱镜如果沿着光轴方向切割，而其他工艺不变就成了格兰•付科棱镜（图 2。3 a）。如果用加拿大树脂代替空气隙，棱镜的结构发角α发生变化，那么格兰•泰勒棱镜和格兰

•付科棱镜就变成了相应的李普奇棱镜（图 2。3 b）和格兰•汤普逊棱镜（图 2。3 c）。 这些棱镜的分析方法与格兰•泰勒棱镜的分析方法基本一致。而后两种棱镜不是空气隙

胶合偏光棱镜，本文不做讨论。

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3 理论基础

3。1 光的反射和折射

光从一种介质传播到另一种介质或者介质的折射率发生变化时都可能发生反射和折射。 如图 3。1，入射光 a在到达界面时，一部分光发生反射，成为反射光，发射角与入射角α相 同。另一部分穿过界面成为折射光 c，一般反射角β与入射角α不同。文献综述

反射还分为全反射和部分反射。全反射需要入射角α大于全发射临界角。全反射临界角 的计算公式为：

i临界 =sin

其中 n1 为左侧介质即入射光和反射光所在介质折射率， n2 为右侧介质即折射光所在介质 折射率。当α小于 i临界 时，入射光在界面分成入射光和折射光；当α大于 i临界 时，入射光发生 全反射，没有光透过界面即没有折射光。

3。2 光的干涉

复数个光波相遇时产生的光强分布不等于由各个成员波单独造成的光强分布之和，而出 现明暗相间的现象。只有两列光波的频率相同，相位差恒定，振动方向一致的相干光，才能 产生光的干涉。干涉现象是波动所独有的特征。

干涉有很多类型，如双缝干涉，薄膜干涉等等。本文中的干涉主要是偏振光在空气隙反

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射后与直接透射的偏振光发生干涉而影响透射光强，内容比较简单，在这里不做具体的推导。

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