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        α为光轴与快轴的夹角，a为厚度。
                                                         （2-2)
                                                  (2-3)
        设检偏镜透光轴与起偏镜之间的夹角为β ，则快波和慢波这两束偏振光振幅分别可以表示为
                                           （2-4)
    由于微分干涉相衬装置们符合相干条件的要求，则经过干涉叠加后产生的偏振光干涉光强可用下面公式描述：
                                                 (2-5)
    式中I1,I2分别为                        (2-6)
    代入上式可得
                              (2-7)
    为了得到干涉后光强的极值，我们对α 和β 角的值作如下设定
    (1)β=0°，此时式(2-7)可化简为：
                                           (2-8)
    若α=0°，90°， 180°，此时光强会达到极值，但此时不可能发生双折射由于棱镜的相对位置，随之也不会产生干涉现象。若α=45°，135°，光强强度过小，形成的干涉像亮度不够。则α只能取其余值。因此，α无解，则β不取0°。
    (2)β角取为90° ，此时式(2-7)可化简为：
                                               （2-9)
    若α取0 °，90 °或180 °，同上可知棱镜不会发生双折射，不会产生干涉现象，则光强I为零，极小。视场全暗，消光。棱镜会发生双折射，光强极大值时，α只能取值为45°和135°，式(2-9)可化简为
                                                    (2-10)
    由于光强取决于位相差，因此综上所述，当起偏镜和检偏镜垂直且快舟鱼头广州成角为135°或45°时是可取的。
    2.1.2 线偏振光微分原理
    线偏振光在Nomarski棱镜中被分束成为两束振动方向互相垂直的线偏振光即为o光和e光。当这两束光进入交界面时，会产生一个夹角，且o光，e光互相对换，在棱镜的下半部分折射出来，折射出来的光为发散光，发散光夹角即为分束角，发散光汇聚于相干平面，一般位于棱镜的内部。
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